\documentclass[11pt,a4paper,landscape,twocolumn]{article}


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\lhead{MPSI - Mécanique II - Changements de référentiel}      %en-tête
\chead{}%
\rhead{page \thepage/\pageref{dernierepage}}%
\lfoot{\tiny{Damien DECOUT - Dernière modification : février 2007}}%
\cfoot{}%
\rfoot{}%
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\pagestyle{fancy}




\newcounter{num}

\newcommand{\exo}[2]
{\addtocounter{num}{1}%
 \vspace{5mm}%
 \noindent\textbf{Exercice \thenum. #1.}\\%
 #2}


\newcommand{\cadre}[1]
{\begin{center}%
  \fbox{\begin{minipage}{13.3cm} #1 \end{minipage}}%
 \end{center}}


\newcommand{\graphique}[2]{
 \begin{center}
 \includegraphics[#1]{#2}
 \end{center}
}



\begin{document}



\part*{Changements de référentiel}

\tableofcontents



\section{Référentiel} %

\subsection{Définitions}
\noindent La description d'un mouvement est \textbf{relative} :
elle dépend de celui qui observe le mouvement.\\
\\
Pour décrire un mouvement, il faut donc préciser l'observateur ou
encore le référentiel.%
\cadre{Un référentiel est l'ensemble d'un repère (spatial) lié à
un solide de référence et d'une chronologie dans ce repère.} %
\vspace{0.5cm}%
Peut-être considéré comme solide, tout système dont les distances
mutuelles des éléments restent invariables au cours du temps.\\
\\
Le solide de référence est immobile pour l'observateur comme si
l'observateur faisait parti du solide.\\
L'origine et les vecteurs de base restent donc immobiles dans la
description du mouvement, indépendants du temps.\\
\\
\subsection{Exemple}
\noindent Pour un observateur immobile sur le quai, le solide de
référence est le quai, notons le référentiel correspondant
$\mathcal{R}_1$.\\
Pour un observateur immobile dans un train, le solide de référence
est le train, notons le référentiel correspondant
$\mathcal{R}_2$.\\
Quelle est la vitesse d'un passager (repéré par M) qui se déplace
dans le train ?
La réponse sera différente selon l'observateur.%
\cadre{Dans un problème où interviennent plusieurs référentiels,
il faudra toujours préciser par rapport à quel référentiel on
travaille.} \vspace{0.4cm} %
$\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_1}=\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_1M}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}$
est la vitesse du passager par rapport au quai.\\
$\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}=\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_2M}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}$
est la vitesse du passager par rapport au train.\\
Quand on dérive par rapport à $\mathcal{R}_1$, $O_1$ et les
vecteurs de la base de $\mathcal{R}_1$ sont considérés comme
indépendants du temps puisque immobiles par rapport à
$\mathcal{R}_1$ par définition.\\
Quand on dérive par rapport à $\mathcal{R}_2$, $O_2$ et les
vecteurs de la base de $\mathcal{R}_2$ sont considérés comme
indépendants du temps puisque immobiles par rapport à
$\mathcal{R}_2$ par définition.\\



\section{Vecteur rotation}
\noindent Soit $\mathcal{R}_1$ un référentiel de base
($\mathbf{e}_{x_1}$,$\mathbf{e}_{y_1}$,$\mathbf{e}_{z_1}$) et
$\mathcal{R}_2$ un référentiel  de base
($\mathbf{e}_{x_2}$,$\mathbf{e}_{y_2}$,$\mathbf{e}_{z_2}$) en
mouvement quelconque par rapport à $\mathcal{R}_1$.

\subsection{Dérivée d'un vecteur par rapport au temps}
\noindent Soit $\mathbf{A}(t)$ un vecteur quelconque.\\
Exprimons $\mathbf{A}(t)$ dans la base de $\mathcal{R}_2$ et
dérivons par rapport à $\mathcal{R}_1$ :
$$\mathbf{A}(t)=A_{x_2}\mathbf{e}_{x_2}+A_{y_2}\mathbf{e}_{y_2}+A_{z_2}\mathbf{e}_{z_2}$$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\dot{A}_{x_2}\mathbf{e}_{x_2}+\dot{A}_{y_2}\mathbf{e}_{y_2}+\dot{A}_{z_2}\mathbf{e}_{z_2}+A_{x_2}\dot{\mathbf{e}}_{x_2}+A_{y_2}\dot{\mathbf{e}}_{y_2}+A_{z_2}\dot{\mathbf{e}}_{z_2}$$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}+A_{x_2}\dot{\mathbf{e}}_{x_2}+A_{y_2}\dot{\mathbf{e}}_{y_2}+A_{z_2}\dot{\mathbf{e}}_{z_2}$$
Exprimons les vecteurs $\dot{\mathbf{e}}_{x_2}$,
$\dot{\mathbf{e}}_{y_2}$, $\dot{\mathbf{e}}_{z_2}$, qui
caractérisent le mouvement de $\mathcal{R}_2$ par rapport à
$\mathcal{R}_1$, dans la base de $\mathcal{R}_2$ :
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{x_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=a_{11}\mathbf{e}_{x_2}+a_{12}\mathbf{e}_{y_2}+a_{13}\mathbf{e}_{z_2}$$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{y_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=a_{21}\mathbf{e}_{x_2}+a_{22}\mathbf{e}_{y_2}+a_{23}\mathbf{e}_{z_2}$$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{z_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=a_{31}\mathbf{e}_{x_2}+a_{32}\mathbf{e}_{y_2}+a_{33}\mathbf{e}_{z_2}$$
La base étant orthonormée :
$$\mathbf{e}_{x_2}^2=\|\mathbf{e}_{x_2}\|^2=1\ \Rightarrow\ 2\,\mathbf{e}_{x_2}.\dfrac{d\mathbf{e}_{x_2}}{dt}=0\ \Rightarrow\ a_{11}=0$$
de même $a_{22}=a_{33}=0$
$$\mathbf{e}_{x_2}.\mathbf{e}_{y_2}=0\ \Rightarrow\
\dfrac{d\mathbf{e}_{x_2}}{dt}.\,\mathbf{e}_{y_2}+\mathbf{e}_{x_2}.\dfrac{d\mathbf{e}_{y_2}}{dt}=0\
\Rightarrow\ a_{12}+a_{21}=0\ \Rightarrow\ a_{12}=-a_{21}=r$$%
de même $a_{23}=-a_{32}=p$ et $a_{31}=-a_{13}=q$ \\
\\
Finalement, trois paramètres $p$, $q$, $r$ suffisent à
caractériser le mouvement de $\mathcal{R}_2$ par rapport à
$\mathcal{R}_1$; ces trois paramètres définissent le
\textbf{vecteur rotation} :
$$\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}=p\,\mathbf{e}_{x_2}+q\,\mathbf{e}_{y_2}+r\,\mathbf{e}_{z_2}$$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{x_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=r\,\mathbf{e}_{y_2}-q\,\mathbf{e}_{z_2}=\boldsymbol{\omega}\wedge\mathbf{e}_{x_2}$$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{y_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=-r\,\mathbf{e}_{x_2}+p\,\mathbf{e}_{z_2}=\boldsymbol{\omega}\wedge\mathbf{e}_{y_2}$$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{z_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=q\,\mathbf{e}_{x_2}-p\,\mathbf{e}_{y_2}=\boldsymbol{\omega}\wedge\mathbf{e}_{z_2}$$
Finalement
$$\boxed{\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{A}}$$

\subsection{Cas particuliers}
\subsubsection{Translation} \noindent Si $\mathcal{R}_2$ est en
translation par rapport à $\mathcal{R}_1$, les axes de
$\mathcal{R}_2$ gardent une direction fixe par rapport à ceux de
$\mathcal{R}_1$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{x_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{y_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{z_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\mathbf{0}\
\Rightarrow\ p=q=r=0\ \Rightarrow\ \boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}=\mathbf{0}$$
$$\boxed{\left(\dfrac{d\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\left(\dfrac{d\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}=\dfrac{d\mathbf{A}}{dt}}$$

\subsubsection{Rotation uniforme autour d'un axe fixe} \noindent Si
$\mathcal{R}_2$ est en rotation uniforme à la vitesse angulaire
$\omega$ autour d'un axe fixe de $\mathcal{R}_1$ par exemple
$\mathbf{e}_{z_1}=\mathbf{e}_{z_2}=\mathbf{e}_z$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{x_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\omega\,\mathbf{e}_{y_2}$$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{e}_{y_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=-\omega\,\mathbf{e}_{x_2}$$
ce qui implique $r=\omega$ et $p=q=0$
$$\boldsymbol{\omega}=\omega\,\mathbf{e}_z$$
\cadre{Dans le cas d'une rotation uniforme autour d'un axe fixe,
le vecteur rotation est porté par l'axe et a pour norme la vitesse
angulaire.}

\subsection{Composition des vecteurs rotation}
\noindent Soient $\mathcal{R}_1$, $\mathcal{R}_2$ et
$\mathcal{R}_3$
$$\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=%
\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{A}=%
\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_3}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_3/\mathcal{R}_2}\wedge\mathbf{A}%
+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{A}$$
$$=\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_3}+(\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_3/\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1})\wedge\mathbf{A}$$
$$\boxed{\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_3/\mathcal{R}_1}=\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_3/\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}}$$
remarque : $\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}=%
\left(\dfrac{d\,\mathbf{A}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}-\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{A}$
$$\boxed{\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_1/\mathcal{R}_2}=-\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}}$$




\section{Composition des vitesses et des accélérations}
\subsection{Vitesse d'entraînement}
$$\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_1}=\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_1M}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=%
\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_1O_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}+\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_2M}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}$$
$$=\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_1O_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}+%
\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_2M}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M}$$
$$=\mathbf{v}(O_2)_{\mathcal{R}_1}+\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M}$$
$$\boxed{\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_1}=\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}+\mathbf{v}_e}$$
avec $\mathbf{v}_e$ appelé \textbf{vitesse d'entraînement}
$$\boxed{\mathbf{v}_e=\mathbf{v}(O_2)_{\mathcal{R}_1}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M}}$$
Pour calculer $\mathbf{v}_e$ on peut aussi « immobiliser » M dans
$\mathcal{R}_2$ en notant $M^*$ la position correspondante
$$\mathbf{v}(M^*)_{\mathcal{R}_1}=\mathbf{v}(M^*)_{\mathcal{R}_2}+\mathbf{v}_e=\mathbf{v}_e$$
\cadre{La \textbf{vitesse d'entraînement} peut aussi se calculer
comme la vitesse par rapport à $\mathcal{R}_1$ de $M^*$ appelé
point coïncident}



\subsection{Accélérations d'entraînement et de Coriolis}
$$\mathbf{a}(M)_{\mathcal{R}_1}=\left(\dfrac{d\,\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_1}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}$$
$$=\left(\dfrac{d\,\mathbf{v}(O_2)_{\mathcal{R}_1}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}+%
\left(\dfrac{d\,\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}+%
\dfrac{d}{dt}\left(\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M}\right)_{\mathcal{R}_1}$$
Calculons les trois termes séparément \\
\\
$\left(\dfrac{d\,\mathbf{v}(O_2)_{\mathcal{R}_1}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=\mathbf{a}(O_2)_{\mathcal{R}_1}$\\
\\
$\left(\dfrac{d\,\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}=%
\left(\dfrac{d\,\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}+%
\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}$
$$=\mathbf{a}(M)_{\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}$$
$\dfrac{d}{dt}\left(\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M}\right)_{\mathcal{R}_1}=%
\dfrac{d\,\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}}{dt}\wedge\mathbf{O_2M}+%
\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_2M}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_1}$
$$=\dfrac{d\,\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}}{dt}\wedge\mathbf{O_2M}+%
\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\left[\left(\dfrac{d\,\mathbf{O_2M}}{dt}\right)_{\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M}\right]$$
$$=\dfrac{d\,\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}}{dt}\wedge\mathbf{O_2M}+%
\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\left[\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M}\right]$$
En rassemblant les résultats
$$\mathbf{a}(M)_{\mathcal{R}_1}=\mathbf{a}(M)_{\mathcal{R}_2}+\mathbf{a}(O_2)_{\mathcal{R}_1}+\dfrac{d\,\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}}{dt}\wedge\mathbf{O_2M}%
+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge(\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M})$$
$$+2\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}$$
\cadre{L'\textbf{accélération d'entraînement} est définie comme
l'accélération par rapport à $\mathcal{R}_1$ du point coïncident
$M^*$}
$$\mathbf{a}(M^*)_{\mathcal{R}_1}=\mathbf{0}+\mathbf{a}(O_2)_{\mathcal{R}_1}+\dfrac{d\,\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}}{dt}\wedge\mathbf{O_2M}$$
$$+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge(\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M})+\mathbf{0}=\mathbf{a}_e$$
$$\boxed{\mathbf{a}_e=\mathbf{a}(O_2)_{\mathcal{R}_1}+\dfrac{d\,\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}}{dt}\wedge\mathbf{O_2M}%
+\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge(\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{O_2M})}$$ L'accélération
par rapport à $\mathcal{R}_1$ est donc égale à l'accélération par rapport à $\mathcal{R}_2$ + l'accélération d'entraînement + un troisième terme
appelé \textbf{accélération de Coriolis}
$$\boxed{\mathbf{a}(M)_{\mathcal{R}_1}=\mathbf{a}(M)_{\mathcal{R}_2}+\mathbf{a}_e+\mathbf{a}_c}$$
$$\boxed{\mathbf{a}_c=2\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{v}(M)_{\mathcal{R}_2}}$$

\subsection{Cas particuliers}
\subsubsection{Translation}
\noindent Si $\mathcal{R}_2$ est en translation par rapport à
$\mathcal{R}_1$, les axes de $\mathcal{R}_2$ gardent une direction
fixe par rapport à ceux de $\mathcal{R}_1$ et
$$\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}=\mathbf{0}$$
$$\boxed{\mathbf{v}_e=\mathbf{v}(O_2)_{\mathcal{R}_1}\quad\mathbf{a}_e=\mathbf{a}(O_2)_{\mathcal{R}_1}\quad\mathbf{a}_c=\mathbf{0}}$$

\subsubsection{Rotation uniforme autour d'un axe fixe} \noindent Si
$\mathcal{R}_2$ est en rotation uniforme à la vitesse angulaire
$\omega$ autour d'un axe fixe de $\mathcal{R}_1$ par exemple
$\mathbf{e}_{z_1}=\mathbf{e}_{z_2}=\mathbf{e}_z$ ($O_1=O_2=O$)
$$\boldsymbol{\omega}=\omega\,\mathbf{e}_z$$
$\mathbf{OM}=\mathbf{OH}+\mathbf{HM}=r\,\mathbf{e}_r+z\,\mathbf{e}_z$\\
\\
$\mathbf{v}_e=\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{OM}=\omega\,\mathbf{e}_z\wedge(r\,\mathbf{e}_r+z\,\mathbf{e}_z)=r\omega\,\mathbf{e}_\theta$\\
\\
$\mathbf{a}_e=\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge(\boldsymbol{\omega}_{\mathcal{R}_2/\mathcal{R}_1}\wedge\mathbf{OM})%
=\omega\,\mathbf{e}_z\wedge(\omega\,\mathbf{e}_z\wedge(r\,\mathbf{e}_r+z\,\mathbf{e}_z))=-r\omega^2\,\mathbf{e}_r$\\
\\
Résultats que l'on retrouve facilement en utilisant le point
coïncident

\label{dernierepage}
\end{document}